北京欧华联科技有限责任公司
新的地球物理勘探手段
——张量可控源大地电磁法
2
主要内容
一、引言
二、标量可控源电磁法csamt
三、张量可控源大地电磁法tcsmt 及应用实例
四、张量可控源电磁法tcsmt 与声频大地电磁法amt 观测结果对比
五、张量可控源电磁法tcsmt 和标量可控源电磁法csamt 观测结果
对比
六、张量可控源电磁法仪技术指标
3
一、引言
1950 年和1953 年tnxohob,t.h 和cagniaral,l.分别提出在水平层状均匀介质条件下的大
地电磁法理论和实施方案[1,2]，后经实践检验证明，观测结果往往与实际地质情况不符。1960
年cantwell,t.提出介质张量电性阻抗概念，很快形成大地电磁场数据的张量阻抗计算和分析
的理论及方法[3]，使大地电磁法发生了本质性的变革。由于大地电磁法的场源是时刻变化的
太阳粒子活动和大气层雷电活动产生的不同频率的天然电磁波，在1‐10hz 和1000‐3000hz
左右天然电磁场活动水平很低，称为“死区”，为了弥补这一缺点，1975 年goldstein,m.a 和
strangway,d.w.提出通过接地电极偶子向地下注射不同频率的电流产生的高强度人工电磁场
做为场源的可控源大地电磁法[4],，并在1978 年投入矿产资源勘探，地下水勘探和油气资源
勘探，命名为可控源声频大地电磁法（casmt）[5]。
csamt 法是以水平层状均匀介质模型（标量电性阻抗）为前提，历经30 余年仍未改变，
主要原因是满足张量电性阻抗观测的可控源发射系统非常复杂、难于制造，另一方面在非常
简单的地质构造地区，例如平原区浅层以标量电性阻抗模型为前提的csamt 法尚能获得较
好的勘探效果。2010 年德国metronix 公司研制成功了首台满足张量电性阻抗观测的可控源
大地电磁仪及其数据处理软件系统[6],并在地质构造复杂地区获得成功应用[7,8],我们称其为
“张量可控源电磁法（tcsmt），”传统的csamt 称其为“标量可控源电磁法”。
二、标量可控源电磁法csamt
当地下介质是均匀水平层状，没有构造（如断层、褶皱、隆起、坳陷）存在时，电阻率
只沿深度z 变化，沿水平方向不变时，也即地下介质的电性是标量情况下，入射的平面波场
源h 在地下介质中感应出与其相垂直的电场e. 此时介质的电性阻抗为标量：
? ?
?
?
（1）
视电阻率值：
?? ? 0.2?|?|? （2）
为实现这一原理，csamt 的野外工作装置如图1 所示：
图1 csamt 发射装置只有一组发射电偶极子，只适合探测一维电性结构
发射机通过单一接地电偶极子将不同频率的方波电流注入地下，在远离电偶极子的地方
接收通过地下传播的不同频率的电磁场信号，例如hy 和ex，根据公式（1）和（2）计算测
点下的视电阻率值ρa。由于它是单一电偶极子供电，所以在地下形成的电流体系是单一方
4
向的，建立的磁场也是单一方向的，我们称其为标量可控源大地电磁法，简单标量可控源电
磁法。该方法有如下不足：
1. 只适合探测水平均匀层状的一维地质情况，但绝大多数情况下地下是有构造存在的，是
二维或三维的电性介质，此时地下介质的电性是张量，不是标量。
2. 单一接地电偶极子发射的电磁波在以偶极子中心 30°夹角范围内场强弱，易受畸变不适
合观测，所以观测范围变小。
3. 为满足发射场源是平面波场源的要求，发射机和接收机的距离（接发距）要等于或大于
勘探的3‐5 倍，在小于5 倍范围内称为近区，无法获得地下构造信息。
4. 移动接地电偶极子发射源后，在同一测点上的观测结果往往互不重合。
5. 如果接地电偶极子定向与地下高导层走向一致时，注入的方波电流大部分被高导层吸收，
严重影响勘探效果。
6. 由于 csamt 观测的是标量阻抗，因此无法与mt 或amt 在同一测点上观测的张量阻抗
兼容。
过去国内进口的可控源声频大地电磁仪csamt 或电法工作站所含有的csamt 功能都是
标量的，均存在上述不足。
三、张量可控源大地电磁法tcsmt 及应用实例
1960 年cantwell,t.提出地下介质电性是张量阻抗[3]，1972 年vozoff,k.,对张量阻抗方法进
行了系统归纳[7]。
张量阻抗与电磁场的关系为：
  


  


  


  



  


  


hz
hy
hx
zzx z y zzz
zyx zyy zyx
zxx zxy zxz
ez
ey
ex
z
称为张量阻抗关系式。
除了极高频率之外，ez 分量很小，很难观测到，因此张量阻抗关系归结为：
ex  zxxhx zxyhy
ey  zyxhx zyyhy
可见，在二维或三维构造情况下，电场ex 不仅由hy 感应出，而且部分还由hx 感应
出。由hy 感应的ex 依赖于张量阻抗zxy，由hx 感应的ex 依赖张量阻抗zxx，张量阻抗值
zyx，zyy 也有类似依赖关系。
我们的目的是在地面观测不同频率的电磁场信号hx，hy，ex 和ey，然后求解地下不同
深度的张量阻抗要素值zxy，zyx，zxx 和zyy。根据简单的数学原理可知，从两个代数方程
式（公式4）是无法解出四个张量阻抗要素值的。若有解，至少要有两组相互独立的变化磁
场值h1 和h2，共同组成四个方程式，即：
e1x  zxxh1x  zxyh1y e1y  zyxh1x  zyyh1y
e2x  zxxh 2x  zxyh 2 y e2 y  zyxh 2x  zyyh 2 y
（所谓相互独立的变化磁场是指极化方向不同或极化类型不同的变化磁场）
（3）
（4）
联立
ex，
要观
两组
张量
置，
1.
该四个方程
zxx 
zxy 
由于标量阻
因此无法解
测互为垂直
极化方向或
可控源电磁
接收系统和
张量可控源
1) 旋转偶
成类似
其原理
发
即三个
器的控
由
电流矢
的方向
场信号
负关系
可
（4）便
程式（
式便可解出
h xh y
e xh y
1 2
1 2


h xh y
e xh y
1 2
2 1


抗可控源法
出四个张量
的四个电磁
极化类型不
法仪器设备
数据处理及
电磁法发射
极发射装置
于公式(5)和
是：
射装置是由
电极分别与
制下同时向
于i1，i2 和
量ι

。当改
、即磁场极化
。在最简单
改变时，可
1 i

= 0°=180°
4 i

= 30°=‐15
形成六种不
可扩展成包
8），
四个张量阻
h xh y
e xh y
2 1
2 1
h xh y
e xh x
2 1
1 2
csamt在地
阻抗要素。要
场分量hx，
同的磁场信
和数据处理
反演软件系
装置，分为
可以发射不
(6)的方程组
三个接地电
张量发射机
地下分别发
图2
i3 同时注入地
变i1，i2 和i3
方向随之改
情况下、即
以发射六种
°, 2 i

= 1
50°, 5 i

= 1
同极化方向
括发射磁场
抗要素值
h
zyy e
2
1 
h
zyx e
2
2 
面只观测一
解出四个张
hy 和ey，e
号。基于此，
软件系统，并
统。
旋转偶极发射
同极化方向、
，从而解出
极（u、v、
txm‐22 的三
送不同频率、
全区张量c
下，因此它
3 中的任何一
变，因此张
发射电流i1
不同方向的合
120°=‐60°,
150°=‐210°，
的磁场信号
h1 和h2 的
xh y h x
yh x e y
1 1
2 2


xh y h x
yh y e y
1 1
1 1


个磁场水平分
量阻抗要素
x；（2）在观
德国metro
投入市场。
装置和交替
不同强度和
四个张量阻抗
w）组成三对
个极性开关
不同强度和
samt 发射装置
们在地下组
个电流强度
量发射装置
，i2，i3 之间
成电流矢量
3 i

= 60°=‐1
6 i

= 270°=
h1，h2，h3
方程组（7），
xh y
yh x
2
1
xh y
yh y
2
2
量hy 和一
的必要条件
测的电磁场
onix 公司于2
其中包括张
偶极发射装
不同频率的
值zxx，zy
偶极发射装
连接，在脉
不同极性的
成一个在给
和极性时，合
可以产生任
成倍数关系
，它们是
120°,
=‐90°
，h4，h5 和
包括发射磁
个电场水平
是：（1）在
信号中至少
2010 年研制
量可控源发
置
变化磁场，
yy，zxy 和z
置（图2）
冲宽度调制
电流i1，i2 和
定频率下的
成电流矢量
意极化方向
改变，极性
h6。这样方
场h1 和h3
（5）
（6）
5
分量
地面
要有
成功
射装
以组
zyx，
，也
控制
i3。
合成
ι 
的磁
成正
程组
的方
以
h2 和h
个方程
计共可
获得强
选择1
式下的
在
转偶极
一点都
面线布
但只能
2) 交替偶
在
流，在
场，此
射装置
图
在
90°。如
电，则
果同时
电流便
e x z 1 
e x z 2 
e x z 1 
e x z 3 
及包括磁场
h4，h2 和h5，
组；包括h4
组成15 个方
的电磁场信
5 组张量阻抗
视电阻率和
实际应用中
发射装置相
能观测到最
设接收装置
获得一组张
极发射装置
交替偶极发
地下建立两
时按公式（5
如图3 所示
3 交替偶极
图4 中，如
果发射机先
其电流矢量
向电极u 供
从v 向w 流
zxxh x zxy 1 
zxxh x zxy 2 
zxxh x zxyh 1 
zxxh x zxy 3 
h1 和h4，
，h2 和h6 的
4 和h5，h4 和
程组，从而
号，每对合成
要素中质量
阻抗相位曲
，如果测区内
继发送六个
佳的电磁场
，可采用交替
量阻抗要素
射装置中发
组互为垂直或
5）和（6）只
。其它组合
发射装置
果令电极u
向电极u 供
为90°，结果
电i1，向电
动，则合成
yh y 1
e1
yh y 2
e2
h y 1
e1
yh y 3
e3
h1 和h5，
四个方程组
h6 的两个方
可解出15 组
电流矢量的
最好的一组
线以及其它
布置有大量
方向的合成
信号以及15
偶子发射装
值。
射机分别（非
夹角大于
能解出一组
也可组成交替
的方向为0°
电，则电流
便是交替偶
极w 供电‐i3
电流矢量方
y zyxh x 1  
z xh x 2 y  y 
y zyxh x 1  
z xh x 3 y  y
h1 和h6 的三
；包括h3 和
程组；以及
四个张量阻
夹角应在4
求取其主轴
mt 参数。
的、面积性
电流矢量是最
5 组张量阻抗
置，分别发送
同时）向互
45°的电流矢
四个张量阻
偶极发射装
图
，那么电极
矢量为0°，
极发射方式
3，向电极v
向为30°（令
zyyh y 1 z yh y 2 y
zyyh y 1 z yh y 3  y
个方程组；
h4，h3 和h
包括h5 和
抗要素值。
45°‐ 135°之间
方位，计算
分布的接收
佳选择，此
要素值。如
两个互为垂
相垂直的两
量和相应极
抗要素值。
置 ，如图
4 交替偶极
w 和电极v
然后再向电
（图4 中红
供电i2=0，并
电极u 的方
包括h2 和
h5，h3 和h6
h6 的方程组
为了在接收
。在数据处
te 模式和t
装置，应采
时测区内的
果测区内仅
直的电流矢
对偶极子注
化方向的两
最简单的偶
4 所示。
发射装置
的连线方向
极w、v 同
箭头所示）
且i1=‐i3，
向为0°）。
（8）
（7）
6
h3，
的三
；总
点处
理中
m 模
用旋
任何
沿剖
量，
射电
组磁
极发
便为
时供
。如
此时
最终
7
两个合成电流矢量夹角为90°，也是交替偶极发射装置（图4 中黑箭头所示）。野
外施工中首先发射六个方向的合成电流矢量，然后选择发射电流最大的、近于垂直
的两个发射方向以形成交替偶极发射装置。
张量可控源发射装置由张量发射机txm‐22，txb‐22 控制器，供电电极和电缆
以及400v/50hz 三相发电机组成。
3）张量可控源发射装置的特点
 可根据确定好的发射频率和发射时间同时向发射机和接收机预置工作列表（包括发
射的波形、最大电流强度和发射角度、频率、叠加次数及每个发射频率工作起、止
时间等），便可根据野外接收和发射人员约定的开始时间自动执行工作列表内的所
有频率的发射和数据采集工作；
 发射装置可任意组合，发射和接收由高精度 gps 同步；
 可任意编辑发射波形，可使用国产 50hz，400v 三相发电机做动力源
 由于 gps 模块可存储时间信号，因此在gps 信号盲区仍可进行精确同步；
 由于发射系统的控制器 txb‐07 与接收系统主机性能一致，因此两者之间高度同步，
于是叠加过程可以在时间域进行，这样大大提高了数据处理速度。
 由于可控源场强可控，在电磁干扰大的地区也能获得高质量的观测结果，这与
csamt 法一样。
2. 张量可控源电磁法接收系统
接收系统由两个或三个磁场传感器（mfs‐07e），两对电场传感器（不极化电极）
和一台adu‐07e 主机组成，是标准的大地电磁测深仪。发射装置和接收系统之间由高
精度gps 同步（图5），也可由事先输入的工作列表同步。
图5 张量可控源电磁法（tcsmt）组成
左图为接收系统，右图为发射系统
由于张量可控源电磁法主要用于详查和精查阶段，测点距离一般为20m‐150m，所
以可采用带卫星站的接收系统，即一台adu‐07e 主机带三个卫星站，同时完成四个测
点观测任务（图6）。主机与卫星站之间由电缆同步[8]。如果有几台adu‐07e 同时观测，
工作效率非常高。
txm‐22
8
接收系统可独立应用于mt 和amt 观测。
图6 一台主机可同时完成四个测点观测
3. 张量可控源电磁法的主要特点
1）正如前述，张量可控源发射装置可以产生任意极化方向的磁场信号，因此可以求解
测点下的多组张量阻抗要素值，这不仅适合探测二维、甚至三维的地质体，而且可
选择质量最高的张量阻抗要素值进行反演解释。标量可控源电磁法（csamt）仅适
合探测一维地质结构。
2）由于张量可控源发射装置建立的合成电流矢量方向i
?
可控，也即发射的最佳场强位置
是可控的，因此在发射装置周围区域内均可布置接收系统，并能接收到最强的电磁
场信号。所以它比csamt 的观测范围大的多（图7）。
3）张量可控源场源强度可控，可进行多次叠加，对每个测点都可获得多组张量阻抗要
素值，因此在电磁噪声环境较强的地区也能观测到高质量数据。
图7 在旋转偶极发射装置的周围空间远场范围内都可布置接收系统
4）当csamt 发射偶极子位于地下高导体之上并与其走向一致时，发射的电磁场能量部
分被高导体吸收，导致测点处的电磁场减弱，信噪比降低，但张量可控源发射装置由
于发射的电磁场方向是可变的，所以可以避免这一问题。
5）张量可控源发射的是三维电流体系，能有效探测复杂的地质构造（图8）。
卫星站 卫星站 卫星站
主机
4. 张
1）
要求
纹岩
结果
位3
6）张量可控
下电性结
7）可与同测
8）发射机轻
输出电压
量可控源
） 探测深部
在西班牙a
用张量可控
测区为一套
和黑色页岩
图9 为9 条
绘制的、在
由图9 可见
330‐530 之间
深
度
m
图8
源可以测量
构，由于这
点的mt 数
便，仅重
可升至100
电磁法应用
硫化矿床
aguas tenida
源法做进一
火山岩与泥
系列之中。
剖面中一条
658m 深处
图9
，近地表有
，深度550‐
张量可控源
发射电流和
些电流是近
据进行联合
35kg，输出
00v 以上，此
实例
s 矿区做过多
步探测，共
盆‐石炭纪的
早期曾在近
南北向剖面
的电阻率平剖
aguas tenid
良导体存在，
750m 范围内
发射装置在地
接收电流的
于垂直的所
反演，相互
电压±560v，
时发射机很
种物探方法
布置9 条剖面
沉积物组合
地表处开采硫
的二维反演结
图。
as este 一条剖
它们可能是
有一个高导
点位（m）
下建立的三维
频率和强度
以对高阻层敏
约束，增加
最大输出电
重，需要卡
探测硫化矿
[9]。
。富含黄铁
化矿床。
果。图10
面的二维反演
仍未被挖掘
体，南北宽
电流体系
，用以计算
感（反演软
勘探深度。
流±40a，如
车装载。
床的深部蕴
矿的块状硫
是根据9 条
结果
过的块状硫
约200m，厚
近区和远区
件正在编制
果外加变压
藏情况之后
化沉积物存
剖面的二维
化物矿体。
约300m。
9
的地
中）。
器，
，又
在流
反演
在点
在点
位3
东西
的6
部延
系，
地电
2）
met

360 处电阻率
图10 是65
向1000‐150
660m 深处的
伸。
aguas tenid
根据已有的
磁法（tcsm
）探测赋矿层
2012 年4 月
ronix 公司专
工作目的
（1）掌握张
南
北
向
(m)
值急剧变化
58m 深处的高
00m 区间的高
硫化矿体一致
das 矿区的地
9 条二维反
mt）直接找矿
，北京欧华
家在安徽省
量可控源的
，已证明它
导层分布范
导区域（红
，该矿体北
图10 658
图11 地
质情况极为
演剖面编制
的成功实例
联科技有限
合肥市的泥河
野外工作方
东西
是东西走向、
围，该深度
色）正是上
界为上述东
8m 深的电阻率
质解释结果的
复杂，为了
成三维立体
之一。
责任公司与
地区开展张
法；
向(m)
对成矿起控
正处于上述
述高导体的
西向正断层
值平面剖图
三维显示
尽可能找出
图（图11）
安徽省地球
量可控源野
制作用的正
高导体埋深
东西向展布
所限，该断
矿体与电阻
。这是频率
物理地球化
外试验。
断层。
的中部。可
，它与钻孔
层向硫化矿
率分布之间
域张量可控
学勘查院及
10
见沿
发现
体西
的联
源大
德国
量结
面。
工作

星出
岩、
构造
沿北
主要

12 所
设发
对剖
时选
距4
布置
14km
机记
两个
adu
（2）了解1
果的可靠性
（3）探测火
（4）本次勘
由于区内村
成果进行对
地质与地球
泥河铁矿位
露有早白垩
沉积火山碎
发育，大部
东向基底断
为火山碎屑
野外工作方
本次野外测
示。发射机
射机和偶极
面1 进行观
取了30°和
试验剖面1
44m，剖面距
，长760m
m。
数据采集系
录两个共用
互相垂直的
u‐07e 的存储
1000 米深度
；
山岩盆地中
探测线上曾
庄聚集，以往
比，检验张
物理概况
于庐枞火山
世双庙组，钻
屑岩，砖桥
分断裂发育在
裂侵入。主要
岩夹熔岩，
法
试选取了相
位于中心点
u 的连线作
测时我们选
120°两个方向
位于发射源
发射源中心
m，共21 个测
统使用四个
的磁场信号
电道信号。
器中，同时
剖面1
以内的地层电
铁、硫、铜
进行过直流
所做电磁法
量可控源在
岩盆地的西
孔深部见有
组是铁、硫、
赋矿之上的
赋矿地层砖
电阻率较高
对简单的交
处，与u、v、
为0°，则v
用了0°和90
进行交替发
图12 txm‐2
西南方向，
点7～7.38k
点，点距
测点同时测
hx，hy 和
卫星站和a
完成四个测
性分布情况
、铅锌等赋
激电测深，
效果不佳，
抗干扰能力、
缘，北东向基
上侏罗统砖
铜、铅锌等
火山岩中，
桥组电阻率
；赋矿层下伏
替偶极发射方
w 三个发射
和w 偶极连
0°两个方向的
射。
22 张量观测装
沿南东13
km。测试剖面
38m，剖面
量的方式，
两个电场信
adu‐07e 主机
点的测量。
并与已知钻
矿层的可行
标量可控源
因此想通过
解决复杂地
底隆起带上
桥组，岩性
赋矿地层。
为成矿前断
相对较低；浅
地层电阻率
式，发射源
电极的距离分
线方向为9
电偶极子进
置布置示意图
35°布置，长
2 位于发射
距发射源7
布置方式如
号ex 和ey，
通过电缆连
ex 和ey 分别
孔和地质剖
性。
测量和1:10
张量可控源
质情况等方
。矿区为第
主要有火山
地层主要为
裂。成矿的
层的白垩系
呈逐渐升高
和试验剖面
别为500m
90°，与试验
行交替发射
1200m，共
源北东方
.4～7.66km。
图13 所示
另外三个卫
接，最后数
为南北向和
剖面2
面对比，验
0000 地面磁
测量结果与
面的优势。
四系所覆盖
熔岩、火山
单斜产出，
闪长玢岩体
双桥组（k1
的趋势。
的相对关系
m、600m、600
剖面近似平
；对剖面2
28 个测点
向，沿南东
两条剖面相
，adu‐07
星站分别记
据统一存储
东西向布置
11
证测
法扫
以往
，零
碎屑
断裂
主要
1sh）
如图
0m。
行。
观测
，点
120°
距
7e 主
录
到
，
极距

的数
据处
个测
率。
测点
测点
括t
呈4
50 米。
数据处理和
由于adu‐0
据处理软件
理使用的是
点多个采样
数据处理的
adu‐07e 最
的数据，这
的磁道和电
图14 是一
te 模式和tm
45°抬升，相
数据处理结
创建
工程
反演解释
07e 记录可控
mapros 显然
德国metro
率或多个测
基本流程为
多支持10 个
四个测点将
道数据文件
些测点的数
m 模式视电
位降到0°左
果(试验剖面
拷贝原
所建工
下
自
式
图1
源数据时不
无法满足每
nix 公司最新
点的数据处
：
图17
通道同时
共用两个磁
。
据处理结果
阻率和阻抗
右，表明已
1，142 号测
始时间序列到
程的ts 文件夹
动输出每个测点
处理结果
13 接收系统结
同发射频率
个测点十几
研发的处理
理，中间过程
7 数据处理
使用（八个
道进行计算
。张量csa
相位曲线。
进入近场区
点) 数据
创建
定义
的edi 格
构
的时间序列
个发射频率
软件—proc
无需人工干
流程
电道和两个
，因此在处
amt 处理结果
从图18 可见
范围。
处理结果(试
通道
文件
添加每个
到数据
是分开的，
的可控源数
mt。该软件
预，大大提
磁道测量），
理数据之前
和mt 处理
在8hz 以下
验剖面1，15
为每个发射频
的采集文件设
参数
排列（4 个测点
处理界面依次进
以往天然场
据。为此本
可一次执行
高了数据处
，一次记录
必须配对每
结果一样
视电阻率
58 号测点)
率对应
置处理
）数据添加
行处理
12
观测
次数
同一
理效
4 个
个
，包
曲线
13
数据处理结果(试验剖面1，166 号测点) 数据处理结果(试验剖面2，380 号测点)
图14 tcsmt 数据处理结果
德国metronix 公司提供的procmt 数据处理软件的输出格式与国际通用的edi 格式文
件一致。输出内容包含观测频率下的四个阻抗张量要素的实分量、虚分量和误差，主轴
方位，te 和tm 模式下的视电阻率和阻抗相位曲线以及其它mt 参数。
数据反演使用了中国地震局地质研究所陈小斌博士后的pioneer 二维数据反演软件，
反演流程如下图所示。
（1）图16a 是试验剖面1 的反演电性结构断面图，图中以等值线和色标表示电阻率分布，
参照已知的地质断面图（图16b）推断的各电性层边界和断层位置用虚线表示，分析如下：
电性层划分：
从图16a 可见，在浅层20‐40m 范围内为低阻薄层，是第4 纪沉积。下覆的电阻率100‐200
欧姆米的中阻层是早白垩系上段杨湾组（k1y），是一套粗～细的砂岩组合，厚度从东南向西
北加厚至250m 左右，并被断层f1 控制。
杨湾组之下为高阻层，电阻率值240‐440 欧姆米，该高阻层在剖面东南端的152‐158 测
点下方被断层f2 控制，在断层上盘厚度超过400m；该高阻层应是早白垩系下段的双庙组
（k1sh），它是一套火山碎屑岩夹熔岩，表现为高阻。
图15 数据反演流程图
米，
砖桥
铜、
侵入
电性
边界
断的
成单
上述高阻层
该低阻层厚
组，是一套
上述低阻层
铅锌等赋矿
和沉淀有关
赋矿层之下
构造划分：
试验剖面1
，正断层f
断层f3 是逆
斜凸起。f3
之下为一套
度200m 左右
火山碎屑岩
之下为电阻
地层[10]。推
。
为高阻体，
是一组从东
2 控制双庙组
冲断层，由
是成矿后断
图1
低阻层，电
，向西北倾
，沉火山碎
率值140‐16
测该层电阻
电阻率值大
南向西北缓
（k1sh）和
于上盘上冲
层。
16a 试验剖面
阻率值100‐
，在剖面东
屑岩等多孔隙
60 欧姆米的相
率略高于上
于180 欧姆米
倾的单斜构造
砖桥组沉积
，导致砖桥
1 张量csa
5
120 欧姆米，
南端迅速抬
岩系，表现
对低阻层，
覆砖桥组的
，推测它应
。正断层
。断层f1 和
组（j3zh）在
amt 反演电性
509 孔 503 孔
在剖面东南
升；该低阻
为低阻。
也是砖桥组
原因，可能
是成矿母岩
f1 控制杨湾组
f2 都是成矿
剖面的东南
断面
501 孔
端低至60
层应是晚侏
，但它是铁、
与后期含矿
—玢岩岩体
（k1y）的
前的正断层
端显著抬升
14
欧姆
罗系
硫、
热液
。
西北
。推
，形
15
bost0
图16b 试验剖面1 地质剖面（黄色为硫铁矿，红色为磁铁矿体）
图 17 试验剖面2 张量tcsmt 反演电性断面
（2）试验剖面ⅱ
从tcsmt 电性断面图（图17）可见,试验剖面ⅱ的电性结构比试验剖面ⅰ复杂。在
测点540‐1140，顶深200‐350m 有一驼峰状高阻体，峰凹在测点780‐940 之间，电阻率值
240‐380 欧姆.米，我们推测该高阻体可能是岩浆侵入体。浅层在测点820 和1060 附近有两
-900
-700
-500
-300
-100
zk0513 zk0509 zk0503 zk0505 zk0507 zk0501 zk0504 zk0502
图 例
第四系
杨湾组
双庙组
砖桥组
砾岩
砂砾岩
粗砂砾岩
细砂砾岩
粉砂砾岩
泥岩
火山集块岩
火山角砾岩
凝灰岩
熔岩
沉凝灰岩
粗安岩
辉石粗安岩
安山岩
辉石安山岩
安山玢岩
闪长玢岩
正长斑岩
次生石英岩
构造角砾岩
磁铁矿化、黄铁矿化
硬石膏化、碳酸盐化
绢云母化、黑云母化
透辉石化、绿泥石化
硅化、高岭土化
钾长石化、钠长石化
已完成钻孔位置及编号
设计钻孔位置及编号
钼矿体
硫矿体
磁铁矿矿体
q
k1 y
k1 sh
j 3zh
m
m
m
d
d
d
k n
zk0501
zk0505
m
m n
m
n m
m
m n
m
n m
m
m
m
m
n
n
mocu
cu
n n
n
cu
n
n
m
m
m
m
m
m
m
m
m
n
n
n
n
n
n
k
k
k
k
k
k
k
k
k
k
k
n
k
k
k
k
d
d
d
d
d d
d
d
d
d
d
d
k
k
k
k
k
k
k
k
k
k
k
k
k
k
k
k
q
k 1 y
k 1sh
2
k 1sh
1
j3 zh
1200m
1060.35m
1126.54m
1100m 1100m
1050m
1076.61m
320 140
m
浮土
残坡积层
岩屑、晶屑
玻屑、浆屑
熔结凝灰岩
509 孔 503 孔 501 孔 502 孔
16
个截面椭圆形的局部高阻体，电阻率值大于500 欧姆.米。 它们可能是火山角砾岩的反映。
在测点340‐740 之间广泛分布低阻层，电阻率值40‐160 欧姆.米，向西北倾，厚度向西
北方向显著加厚；在测点780‐1140，上述推测的岩浆侵入体高阻体和浅层两个局部高阻体
之间，也存在一个低阻层，电阻率值40‐160 欧姆.米，向西北倾。我们认为上述两个低阻层
应是正常沉积碎屑岩，如砂岩岩系的反映，它们原本是同一层位的砂岩岩系但由于后期的岩
浆侵入被分割成现有的状态。
 小结
总体来说，本次野外试验是成功的，表明tcsmt 法在电磁干扰地区和复杂地质条件
下是有效的，例如：
(1)通过频谱特征分析，可以明显看出发射频率及其3 倍和5 倍谐波的幅值明显大于
天然场频谱幅值，证实了张量发射源的有效性；
(2)试验剖面1 的反演结果，与过去沿同一剖面所做的标量可控源（csamt）结果对
比表明，两者有实质性差别。tcsmt 与钻孔所得地质分层情况有很好的吻合，csamt
则否，说明tcsmt 在解决二维和三维地质问题的能力明显优于csamt 法。
（3）从试验剖面2 的反演结果可以看出，本次试验结果和激电测深结果有很好的
对应。但激电法无法满足深部找矿要求， tcsmt 可以弥补激电法在勘探深度上的不足。
（4）本次试验正值农耕时节，试验区水田较多，为不损坏禾苗，发射机的三个发
射电极均布设在田埂上，接地条件欠佳，导致试验剖面1 测量时两个方向偶极子平均电
流只能达到8a 左右，剖面2 的平均电流为18a 左右，明显小于发射机的最大发射电流
值±40a。小的发射电流值对观测数据质量有明显影响。
四、张量可控源电磁法tcsmt 与声频大地电磁法amt 观测结果对比
2013 年3 月，中国地震局地质研究所与北京欧华联科技有限责任公司在云南遮放
地区用gms‐07e 作为接收系统txm‐22 作为发射系统，进行tcsmt 和amt 对比观测。
测区内有两条高压线穿过，一条300kv，距2100 测点100m，另一条50kv 距2100 测点
40m。
由于测点2100 离两条高压线很近，视电阻率和相位曲线受严重干扰，高度分离，
视电阻率曲线和相位曲线没有对应关系，很难用于定量解释（图18）。同一测点位置的
张量可控源tcsmt 观测结果表明，除1000hz 以上的高频段视电阻率和相位曲线高度分
散外，低于1000hz 的频段视电阻率和相位曲线非常圆滑，两条高压线带来的电磁噪声
被可控源发射的高强度电磁信号压制了。1000hz 以上的高频段曲线分散的原因可能是在
高频段发射电缆的感抗显著变大，发射电流显著降低，导致人工场源无法压制两条高压
线产生的电磁干扰。
17
图18 遮放2100 号点amt 结果
视电阻率曲线 相位曲线
18
图19 遮放2100 号点tcsmt 结果
视电阻率曲线 相位曲线
19
2013 年11 月中国地质调查局地球物理地球化学研究所（河北廊坊）独立检测张量
可控源电磁法仪并与amt 法和标量可控源电磁法（csamt）进行对比。检测工作由雷
达研究员主持，检测地点位于辽宁省兴城市市郊，这里电磁干扰比较严重，检测内容很
多，我们仅把在同一测点上的张量可控源观测结果，amt 观测结果和标量可控源csamt
观测结果例图如下，并加以对比、讨论：
图20 是东1 测点的amt 法获得的视电阻率和相位曲线，测点距220v 高压线较近，
可见曲线跳动的比较厉害，这是电磁噪声干燥的结果；在1hz 以下视电阻率值严重分散
并大于45°下降，这是“死区”天然场源活动水平极低所致。如果延长记录时间上述问
题可以改善。
图20 辽宁省兴城市市郊东1 测点amt 观测结果
图21 是在同一测点张量可控源法获得的视电阻率和相位曲线，可见曲线非常规则，
观测精度极高，在“死区”没有观测误差。视电阻率和相位曲线显示的地下电性结构非
常清晰；在8192hz‐300hz 高频段ρxy 和ρyx 重合，并逐渐抬升，表明浅层是电阻率值逐
渐升高的、一维的沉积盖层；在150hz 左右出现低阻层，它可能是含水层或基岩风化含
水层；然后ρxy 和ρyx 相互分离并明显抬升，前者表明已进入二维构造，后者表明已进入
高阻基岩。到0.5hz 仍未进入近场区，意味着在这里张量可控源勘探深度可达3000m 以
上。
20
图21 辽宁省兴城市市郊东1 号测点张量可控源观测结果
图22 是在同一测点标量可控源法（csamt）获得的视电阻率和相位曲线，也有较
高的观测精度，但个别频点有跳动。由于它是标量观测结果，不能反映地下的二维构造，
这是严重缺点。
图22 辽宁省兴城市市郊东1 号测点标量可控源观测结果
2014 年9 月中国地质调查局地球物理地球化学研究所，在雷达研究员主持下在甘
肃省玉门市明水乡利用张量可控源电磁法进行项目观测。明水乡村落稀少，但测点附近
有矿山开矿和大型筑路机工作。图23 是3 测线68 号测点的amt 法获得的视电阻率和
相位曲线，可见在3000hz 左右和7hz 以下amt 的视电阻率曲线ρxy 和ρyx 是严重歪曲的，
这是天然活动水平极低（死区），记录时间太短所致。
图24 是同一测点张量可控源获得的视电阻率和相位曲线，可见曲线非常规则，在
600hz 左右的浅层和20hz 左右的下部分别出现视电阻率略低的电性层，从200hz 开始
21
ρxy 和ρyx 两条曲线开始分离，表明地下电性结构已进入二维。由于张量可控源法观
测误差极小，所以能清晰地显示地下电性结构的微小变化。到4hz 仍未进入近场区，意
味着在这里勘探深度可达3000m 以上。
图23 甘肃省玉门市明水乡3 测线68 号测点amt 观测结果
图24 甘肃省玉门市明水乡3 测线68 号测点张量可控源
五、张量可控源tcsmt 和标量可控源csamt 观测结果对比
1.视电阻率和阻抗相位曲线对比分析
云南省遮放地区曾做过标量可控源法（csamt）测量，为了两者对比tcsmt 测点选在
csamt 测点的相同位置上。两个方法的收发距均为6km。
为了提高工作效率，在此次调查中张量可控源法采用了交替偶极发射装置，该装置分别
22
向两对相互垂直的电偶极子发射电流，产生两组不同极化方向的磁场信号，根据公式（5）
和（6）可以求取四种张量阻抗要素值，对其旋转后解出主轴方向上的te 模式和tm 模式下
的视电阻率曲线???，???和视电阻率曲线???，???。
在此我们仅选择两个相同测点上的张量tcsmt 曲线和标量csamt 曲线进行对比分析。
图25a 3060 测点的张量tcsmt 视电阻率曲线 图25b 3060 测点的张量tcsmt 阻抗相位曲线
图26a 3060 测点的标量csamt 视电阻率曲线 图26b 3060 测点的标量csamt 阻抗相位曲线
图27a 3980 测点张量tcsmt 视电阻率曲线 图27b 3980 测点的张量tcsmt 阻抗相位曲线
10000
1000
100
10
1
10000
1000
100
10
1
10000
1000
100
10
1
qh 型
频 率 频 率
视电阻率
阻抗相位
hkh 型
视电阻率
阻抗相位
频 率 频 率
hkh 型
视电阻率
阻抗相位
频 率 频 率
23
图28a 3980 测点的标量csamt 视电阻率曲线 图28b 3980 测点的标量csamt 相位曲线
测点3060 位于盆地边缘，图25a 是3060 测点上的张量tcsmt 视电阻率曲线，可见从
15000hz—30hz 曲线非常圆滑，观测误差很小，30hz 以下进入进场区，曲线呈45°上升。te
模式的视电阻率曲线???为hkh 型，tm 模式视电阻率曲线???也是hkh 型，但两者在低频段
出现的极小值频率有明显差异，说明地下构造在深处是非一维的。???曲线和???曲线沿纵坐
标轴有偏移值，可能是表层非均匀体引起的静位移。图25b 的张量阻抗相位曲线与视电阻率
曲线有类似特征。
图26a 是3060 测点上的csamt 视电阻率曲线??，可见从5000‐30hz 曲线非常圆滑，观
测误差很小，30hz 以下进入近场区，曲线急速下降。标量视电阻率曲线??为qh 型，曲线
特征与张量视电阻率曲线有显著差异，它不同于???，也不同于???曲线。图26b 的标量阻抗
相位曲线与标量视电阻率曲线有类似特征。
测点3980 已进入山区，图27a 是3980 测点上的张量tcsmt 视电阻率曲线，从
15000hz—30hz 曲线非常圆滑，观测误差很小，30hz 以下进入近场区，曲线呈45°上升。te
模式视电阻率曲线???为hkh 型，tm 模式的视电阻率曲线随频率降低急剧下降，与???明显
分开，表明在深处地质构造是二维或是三维的。图27b 的张量阻抗相位曲线有类似特征。
图28a 是3980 测点的标量csamt 视电阻率曲线??， 在10000hz—30hz 曲线非常圆滑，
观测误差很小，30hz 以下进入近场区。标量视电阻率曲线??为ah 型，曲线特征与图26a
的两条张量视电阻率曲线均有明显差异。图28b 的标量阻抗相位曲线与标量视电阻率曲线有
类似特征。从上述可见：
1）无论是张量可控源法（tcsmt）还是标量可控源法（csamt）都能获得高质量的观测数
据，这是因为可控源电磁法是人工发射场源，场源强度大，电磁信号强，能有效地压制人文
电磁噪声干扰。
2）张量可控源的分辨率高于标量可控源的分辨率，例如3060 测点上的???和???视电阻率曲
线为hkh 型，而标量视电阻率曲线为qh 型；3980 测点上的???视电阻率曲线为hkh 型，
而标量视电阻率曲线??为ah 型。这是因为在二维介质中的电磁场不仅沿深度z 变化，而且
也沿倾向x 方向变化，而在用标量方式进行观测时忽略了电磁场z 分量（hz 和ez）沿x 方
向变化所引起的电磁感应，所以它无法清晰分辨二维介质中的分层。
3）张量可控源的视电阻率和阻抗相位曲线客观地反映了地下构造特征，例如3060 测点位于
盆地边缘，有一定厚度的低阻沉积层覆盖，所以张量视电阻率曲线的高频段视电阻率值显著
降低至40 欧姆.米以下（图25a）；相反，标量视电阻率曲线??在高频段呈上升趋势，其视电
阻率左技渐进线趋近于100 欧姆.米，这显然与低阻层覆盖区不符。
3980 测点已进入山区，测点附近有基岩出露，有转薄的风化层，张量视电阻率曲线高
频段呈hkh 型，左技渐近线趋于300 欧姆.米，在低频段???和???显著分开，这些特点反应
10000
1000
100
10
1
qh 型
阻抗相位
视电阻率
频 率 频 率
24
了表层是相对低阻的风化层，下伏高阻基底，在更深处有低阻层存在。而标量视电阻率曲线
??从高频—低频呈线性上升，反映不出风化层的存在。
测点3060 和测点3980 相距900m，属于同一构造单元，只是前者浅部有较厚低阻沉积
层，后者浅部是相对低阻的风化层。两个测点的张量视电阻率曲线均为hkh 型，但前者视
电阻率曲线值明显低于后者，这些特点反应了两个测点的地质情况。但两个测点的标量视电
阻率曲线类型和特征截然不同，一个为qh 型，视电阻率值随频率降低而快速下降，一个为
ah 型视电阻率值随频率降低而快速上升，不能反应两个测点的情况。
2. 探测结果与已知地质资料的对比分析
1）某矿区沉积变质铁矿张量与标量探测结果对比
该矿区属沉积变质型铁矿，主要工业矿体多分布在变粒岩及片岩向大理岩过度的部位。
矿体呈南北向延伸，多呈似层状、透镜状，矿体单层厚度数米~数十米，单孔见矿最大厚度
为97 米。
图29 标量可控源（左）和张量可控源（右）野外布置示意图
为查明该区矿体分布，安徽省地球物理地球化学勘查技术院早期进行过标量csamt 勘
探，2012 年又进行了张量tcsmt 勘探，野外布置图如图29 所示，收发距10km。csamt 只
能观测互为垂直的磁场分量h 和电场分量e, tcsmt 必须观测磁场分量hx，hy 和电场分量
ex，ey 四个分量。
25
（a）工区地质剖面 （b）标量csamt（左）和张量tcsmt（右）反演结果
图30 标量csamt 和张量tcsmt 测量反演结果对比
图30a 是根据钻孔资料编制的工区地质剖面图，地表至—200m 深是第四系粘土层，下
伏太右界变质岩系。浅部厚度较大的透镜状铁矿（红色）埋藏在变质基岩面上，深部呈弓形
展布厚度薄，延伸大的铁矿（红色）分布在变质岩系内部。厚度较大的透镜状矿体在反演剖
面上位于高低阻过渡带上，这是因为上覆第四系粘土层孔隙率大，充水后电阻率非常低，仅
为几欧姆米至十几欧姆米；而下伏的变质岩系是高阻层，进入该层后电阻率迅速升高，矿体
虽然具有低阻特征但由于相对厚度小，通常不会在电性上表现出明显低阻特征；然而矿体正
好位于高低阻过度带上即电阻率梯度带。张量可控源反演结果中（右图）的电阻率梯度带（ 红
色圆圈定部分）和钻孔zk27 揭露的矿体位置具有很好的对应性; 呈弓形展布的深部矿带与
高阻分界面比较吻合，该分界面可能是变质岩的岩相分界面；整体反演结果所显示的电性结
构特征与工区地质剖面基本一致。标量可控源反演结果（左图）梯度带深度在100 米左右，
与钻孔揭露的矿体埋深有很大差异，而整体反演结果与工区地质剖面图很不一致，甚至高阻
和低阻分界面都不吻合，这主要因为本区是复杂的二维—三维构造，而标量可控源仅适合探
测一维构造。
2）某地区热液型多金属矿张量与标量探测结果对比
a
矿体
zk26 zk28 zk27 zk217 zk29 zk25 zk27 zk27
0
200
400
600
800
1000
26
图31 标量和张量csamt 反演结果对比图
a 工区矿脉分布图，b 张量可控源反演结果，c 标量可控源反演结果
安徽省地球物理地球化学勘查技术院早期在该矿进行过标量可控源勘探，2012 年又进
行了张量可控源勘探。图31a 是根据钻孔资料编制的工区矿脉分布图， zk202 孔钻于多条
矿脉，矿脉分布在400 米至600 米深度，zk211 孔在600 米深度附近见矿脉分布。图31b 是
张量可控源反演结果，可见图中有五个电祖率仅有5 欧姆米的低阻体，其中被钻孔zk202
和zk211 穿透的低阻体是多条金属矿脉的总体响应。根据从已知推未知的原则，其它三个低
阻体也应该是多条矿脉的总体响应（图中红色圈定区域）。然而标量可控源反演结果图31c
则完全不同，与工区矿脉分布图没有对应关系。该热液型多金属矿区地质构造复杂，横向和
纵向上岩性变化快，属二维或三维地质结构。只适合探测一维地质构造的标量可控源法
csamt 无法取得客观结果。
根据上述的张量可控源观测结果,amt 观测结果，标量可控源观测结果的分析和相
互对比可做如下结论：
1）张量可控源电磁法的观测结果精度最高，能够有效压制人文电磁噪声干扰，能够有效解
决amt 法在天然场源“死区”不能工作的问题，能够清晰地显示地下电性结构的微小变
化，二维反演结果与实际地质情况比较一致。勘探深度一般可达3000m 以上。所获得的
视电阻率和相位曲线与不受干扰的amt 法一致。
2）在上述三个对比区仅记录20 分钟的amt 数据，时间很短，amt 获得的视电阻率和相位
曲线不太规则，误差较大而且在1‐3000hz 和1‐10hz 左右曲线严重歪曲，原因是三个对
比区的测点分别位于高压线附近（遮放），市区（兴城）和矿山附近（明水乡），人文电
磁噪声干扰大，另一个原因是在天然电磁场“死区”场强活动信号水平往往很低，如果
b
c
延
获
是
也
3）标
决
果
六、
1.
频带
功率
功率
输出
负载
要求
发射
系统
测试
外壳
重量
外形
工作
存储
湿度
2.
频率
道数
带宽
a/d 转
动态
长记录时间
得的视电阻
一致的，这
是标准的a
量可控源电
“死区”问
与实际地质
张量可控
张量可控源
输入
输出
电压
类型
的负载电阻范
信号波形
控制
功能
尺寸
温度
温度
范围
张量可控源
范围:
:
:
换器：
范围：
或者测区没
率和相位曲
表明amt 法
amt 仪和m
磁法（csa
题，但它不
情况不符。
源电磁
法发射装
围
法接收装置
有人文电磁
线在形态上
和张量可控
mt 仪。
amt）观测精
能识别二维
法仪技术
置txm‐22
1024s—8192h
40kva，3x40
三相，50hz 交
最大±40a，连
±560v
接地电极或发
5ω—10000ω
预设的波形有
序列波（prbs
由txb‐07 发射
对所有重要的
自动自检
牢固的防水铝
35kg
480mmx514m
0℃—50℃
‐20℃—70℃
相对湿度可达
adu‐07e
直流—256k
每个adu‐0
两个频带（
用数字滤波
每个通道有
高频采样率
> 130 db
噪声amt 的
和幅值上与
源法两者是
度也高，也
或三维的地
指标
2
hz
0v（±10%），
流发电机，插
续输出
射线圈
：矩形波、正
s）等波形
控制器通过电
功能均可
合金外壳
mmx354mm
90%
khz
07e 含有10 个通
直流—500hz，
器可建立任何
两个24 位a/
600000hz
观测误差会
张量可控源
兼容的。张
能有效压制
下地质构造
头类型需配套
弦波、三角波
缆控制
道
1hz—250khz
带宽的亚频带
d 转换器：低频
很小。但在
获得的视电
量可控源设
人文电磁噪
，在构造复
，可人工设置
z）；
采样率4000
上述对比区
阻率和相位
备中的接收
声干扰，有效
杂地区的反
伪随机二进制
0hz
27
amt
曲线
系统
解
演结
系统
存贮
测试
输入
网络
同步
接口
外壳
重量
外型
功耗
工作
3.磁
频率
频带
传感
输出
输出
功能
接头
标定
负反
电源
电流
外壳
控制器：
介质：
装置：
阻抗：
连接：
：
种类：
：
：
尺寸：
：
温度范围：
场传感器技
范围：
：
器噪声：
灵敏度：
电压范围：
：
：
输入灵敏度：
馈截断频率：
电压：
：
：
术指标mfs‐
0
0
1
3
3
5
0
0
精
+
对
8
1
3
+
+
牢
32 位嵌入式
8gb 闪烁硬
对所有的重
示并建立文
电道>10mω
标准的100
gps 钟±30n
网络，磁传
牢固和防水
8kg
400×330×17
3‐5w 低频，
‐400c—+700
‐07e
0.001hz—50kh
0.001hz—500h
10hz—50khz（
3×10‐2 nt/√hz@
3×10‐4 nt/√hz@
5×10‐7 nt/√hz@
0.02 v/(nt*hz)f
0.64 v/nt f>>32
确值请参照随
+/‐10v
感应线圈施加
极pt02se12‐1
1.6nt/v
32 hz
+/‐ 12v to +/‐15
+/‐ 25ma
固，防水的玻
控制器,linux
盘，可扩充，
要功能，包括
档
ω,磁道20kω
m 双绞电缆；
s,时间精确同，
感器，电极传
玻璃纤维加筋
70mm
15w 高频
0c
hz
hz（斩波器开）
（斩波器关断）
@0.01hz
@1hz
@1000hz (斩波
f<<32hz
2hz
机的标定文件
反馈磁场
10s
5v
璃纤维
x
usb 接口
传感器和仪器
usb 1.1, 2.0, (无
可确定和存贮
感器，电源，
外壳
器关断)
指标都可自动
线/蓝牙技术
测点位置
gps 天线，us
检测、标定和
)
sb,无线蓝牙
28
显
29
加筋外壳
重量： 接近5.5kg
外部尺寸： 长 700 mm, 直径70mm
工作温度： ‐25℃‐‐‐‐+ 70℃
参考文献
[1] tихонов, t. н.,06 опредедении эпектрических характеристикгпеуъоких споев земной
иорм, докп. акад. наук. ссср, tом73,no.2, сгр.295‐297,1950.
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m.i.t.,1960
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[5]zonge, k.l. and hughes,lj., 1991. ”controlled sourceaudio‐frequency magnetotellurics”. in
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[8] 刘国栋，可控源大地电磁法，刘国栋文集，地震出版社，2014 年
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[10]吴明安，汪青松，郑光文等，2011，安慰庐江泥河铁矿的发现及意义，地质学报，85（5）：
802‐809
到2014 年我国已有七个单位定购 了张量可控源电磁法仪，它们是
1. 安徽省物化探研究院（合肥）
2. 中国地震局地质研究所（北京）
3. 北京欧华联科技有限责任公司 （北京）
4. 山东省地矿物资总公司（济南）
5. 辽宁省冶金地质勘查局（鞍山）
6. 中国地质科学院矿产研究所（北京）
7. 中国地质调查局地球物理地球化学勘查研究所（订购中，河北廊坊）

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北京欧华联科技有限责任公司（胡井山）
胡井山
18611150253