普旭r5-0008真空泵叶片 旋片
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于总的几何结构。气流内部保持连续性，流线遇到弯fn，孔和
其他起伏处仍然维持连续性，粘滞施的沉阻取决于导留结构，
气体流速、压强和气体特性，因此计算稠公式一般是复朵的。
    如果一方面维持沿着导管的压强梯皮不久一方面降低
压池宜到平均自由程具有管径的量况则流动特性逐渐改
变。由于分子间碰撞产生的粘滞现象逐渐消失，实际上，分子
之间的碰撞数逐渐减少，而与器壁的碰撞逐渐增加。如果压强
足够低，平均自由程比管径大得多，则实际上分子之间不再碰
撞。每个分子独立地在导管内运动，只与器壁相碰，我们说
这种状态是分子性流动状态，显然，典型的钻滞流和典型的分
子流之间存在二者兼存的流动状态，我们称之为过波状态。
    了解分子与器壁碰撞的本质对研究分子流状态是重要
地我们认为分子不一定受到弹性碰撞，根据克努逊的观
众分子在壁面的反射主要是漫射。分子入射壁面在那儿
停留一个短暂时间，随后从那儿向任意方向飞出，与入射方
向和速度没有任何联系。在这种分子沉状态下，可以根据气
路的几何结构和概率概念定量地预测流动状态。如果有二容
器l和2相通则l向2的流动和由2向1的流动是彼此独
立的，总流量为二音之差。如果压强p1和p2相等，则总流
量相等，而这是平衡的结果。在枯滞流的场合下，分子被牵
引入整体运动之中，只有极少数的分子能逆气流运动，因为
它们差不多立即与其它分子相碰，只有紧[囱器壁的分子才发
生漫肋在那儿整体运动的速度几乎为零。
    流动特性直接与导管的选取气路形状和尺寸有关。在
粘滞流的场合下，弯曲、拐角和凹凸不平对流线有影响，并
且显著增加流队因此直导管有好处。在分子流情况下，获
得的结论韧看似乎本合理，以质量流量表示的流动的气体量
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